 Книжкові видання та компакт-диски Журнали та продовжувані видання Автореферати дисертацій Реферативна база даних Наукова періодика України Тематичний навігатор Авторитетний файл імен осіб
 |
Для швидкої роботи та реалізації всіх функціональних можливостей пошукової системи використовуйте браузер
"Mozilla Firefox" |
|
|
Повнотекстовий пошук
Пошуковий запит: (<.>A=Пушкарь В$<.>) |
Загальна кількість знайдених документів : 7
Представлено документи з 1 до 7
|
| 1. |
Пушкарь В. С.
Зональная диатомовая шкала плиоцена и квартера Северной Пацифики [Електронний ресурс] / В. С. Пушкарь, М. В. Черепанова, О. Ю. Лихачева // Альгология. - 2014. - Т. 24, № 1. - С. 94-117. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/algol_2014_24_1_9
Разработан вариант высокоразрешающей зональной диатомовой шкалы на основе стратиграфического распространения диатомей в отложениях плиоцена и квартера Северной Пацифики. При ее разработке использован анализ эволюционного появления и исчезновения видов диатомей в северной части Тихого океана, обеспечивший проведение зональных границ. Предлагаемые диатомовые зоны прослежены в различных фациях северной части Тихого океана, в основном в субарктических широтах. Проведенный анализ появления и исчезновения видов диатомей в различных биогеографических зонах показал пространственно-временное скольжение зональных границ, что обусловлено скоростями изменения плотностей и ареалов палеопопуляций при их экспансии или деградации. Это условие необходимо учитывать при корреляции отложений различных биогеографических областей, характеризующихся конкретными поверхностными водными массами.
| | 2. |
Мицек А. И.
Квантово-статистическая модель Fe1−xNix. 2. "Сверхмалая" магнитная анизотропия, магнитострикция, зонный спектр и экранирование, элинвар, окисление ("нержавейки"), наноплёнки (Py) [Електронний ресурс] / А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь // Металлофизика и новейшие технологии. - 2012. - Т. 34, № 1. - С. 1-24. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/MPhNT_2012_34_1_3
| | 3. |
Кривенко П. В.
Нормативні документи на цементи та бетони на їх основі [Електронний ресурс] / П. В. Кривенко, Г. С. Ростовська, О. М. Петропавловський, Г. Р. Блажіс, В. І. Пушкарь // Строительные материалы и изделия. - 2013. - № 3. - С. 30-33. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/smii_2013_3_9
| | 4. |
Мицек А. И.
Кластерная модель жидкого или аморфного металла. Квантово-статистическая теория. Аморфный металл [Електронний ресурс] / А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь // Металлофизика и новейшие технологии. - 2014. - Т. 36, № 1. - С. 103-125. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/MPhNT_2014_36_1_11
Квантово-статистическая теория аморфного металла (АМ) строится на примере Fe - B. Сделано предположение, что кластеры ближнего порядка Kj высокоспиновых (ВС) ионов Fe разделены полостями низкоспиновых (НС) ионов Fe, ковалентно связанных с катионами B<^>+. Амплитуды волновых функций НС ионов Fe (<$Exi sub 1>) и ионных состояний B<^>+ (<$Exi sub +>) рассчитаны в представлении многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) <$ED sub r sup 1> и PR. Вариационный принцип связывает величины <$Exi sub 1 (T)> и <$Exi sub + (T)>, спадающие с ростом температуры T << Tmin. Разрушение АМ-фазы (кристаллизация при <$ET~symbol О~T sub min ~-~0>) обусловлено энтропией B<^>0-атомов и связанной с ней теплоемкостью CV(T). Устойчивость АМ поддерживается энтропией флуктуаций химических связей (ФХС) катионов и зонных электронов. Часть электросопротивления (ЭС) создается механизмами захвата носителей тока ковалентными состояниями и ФХС. Она падает с ростом T. Рассеяние на "примесных" фононах дает растущую линейно с ростом T часть ЭС. Сочетание этих эффектов позволяет получить материал с постоянным (при изменении T) ЭС для T << Tmin.Жидкие (Ж) и аморфные (АМ) металлы представлены системой NM кластеров Kj из внутренних (v) и поверхностных (s) катионов. Kj разделены полостями (hj) с зонными электронами. Квантовая теория исходит из зонных (t) и кулоновских (Q) связей для непереходных металлов. В переходных Ж-металлах добавляются ковалентные связи (Г) и флуктуации химических связей (ФХС). Броуновское движение и коэффициент диффузии D(T) как функции температуры T связаны с энтропией S кластеров и зонных электронов. Включение S(NM) моделирует плавление. Температура этого перехода первого рода TL(Г, Q, t) интегрально выражается через энергии зонных квазичастиц <$E epsilon sub k> и ФХС. Постоянное магнитное поле В проявляет 3d-кластеры в непереходных Ж-металлах (Ga, Sn, ...). Переменное поле B(<$E omega>) на частотах <$E omega~symbol У~10 sup 3> разделяет (за счет скин-эффекта) поверхность и объем сплава. Легкие примеси (C, O,...), вступая в реакции в присутствии термических и электромагнитных полей, изменяют состав Ж-сплава и его спектры.Магнитоэлектрические свойства аморфных металлов (АМ) на основе Fe рассчитываются в модели кластеров Kj и в представлении многоэлектронных операторных спиноров. Флуктуации химических связей (ФХС) и микродиффузия модифицируют АМ. Волновая функция иона Fе слагается из волновых функций высокоспиновых (ВС, <$Exi sub 3), низкоспиновых (НС, <$Exi sub 1>) и зонных (fr) состояний в узле r. Их амплитуды <$Exi sub j>(T, В) зависят от температуры T и магнитного поля B. На примере системы Fe - B постулируем, что ферромагнитные (ФМ) кластеры <$Ealpha>-Fe взаимодействуют (A31 >> 0) через НС-ионы в полостях hj. Температура Кюри Tc(<$Exi sub j>) понижается также за счет A31 при антиферромагнитном (АФМ) обмене A11 << 0 для hj. Обменная жесткость D(T, <$Exi sub j>) ферромагнонов зависит от ФХС через <$Exi sub j>(Т). При |A11| >> A3333 стабильна АФМ-фаза с двумя ветвями антиферромагнонов: <$EE sub a ~symbol <149>~k,~E sub 0 ~symbol <64>~A sub 31> для квазиимпульсов k << << 1. Добавление Cr также стабилизирует АФМ-фазу за счёт обмена Cr - Cr (<$EA sub { nu nu } ~<<~0>). Вероятность метамагнитного (ММ) перехода АФМ <$Esymbol О> ФМ повышается микродиффузией. С ростом <$ET sub -> уменьшается число ближайших соседей Cr - Cr в полости hj, уменьшая <$EA sub { nu nu } ~<<~0> при T <$Esymbol О> TMM - 0. ММ-переходы либо при TMM, либо в поле BMM(T) при T << TMM сопровождаются гигантским магнитосопротивлением (ГМС) <$EDELTA R (T,~B)>; получено соотношение <$EDELTA R~symbol <149>~xi sub 1 sup 2 (T) s sub T sup 2 (B). Средний спин sT для НС-иона входит в "ФМ-дефект эффективной массы" <$EDELTA m sup * (T,~B)> при B <$Esymbol О> BMM. Четные ФМ-эффекты - ферромагнитная анизотропия (ФМА) и магнитострикция (ФМС) - обусловлены спин-орбитальной связью НС-Fe - B<^>+ в условиях деформации uij. Деформация uij при получении АМ-ленты или после термообработки наводит ФМА (<$EK sub u ~symbol Щ~0>). Ход магнитной восприимчивости <$Echi (B)> зависит от Ku и K1 внутри кластера.
| | 5. |
Мицек А. И.
Кластерная модель жидкого или аморфного металла. Квантово-статистическая теория. Электрические и магнитные свойства [Електронний ресурс] / А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь // Металлофизика и новейшие технологии. - 2015. - Т. 37, № 1. - С. 13-36. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/MPhNT_2015_37_1_4
Квантово-статистическая теория аморфного металла (АМ) строится на примере Fe - B. Сделано предположение, что кластеры ближнего порядка Kj высокоспиновых (ВС) ионов Fe разделены полостями низкоспиновых (НС) ионов Fe, ковалентно связанных с катионами B<^>+. Амплитуды волновых функций НС ионов Fe (<$Exi sub 1>) и ионных состояний B<^>+ (<$Exi sub +>) рассчитаны в представлении многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) <$ED sub r sup 1> и PR. Вариационный принцип связывает величины <$Exi sub 1 (T)> и <$Exi sub + (T)>, спадающие с ростом температуры T << Tmin. Разрушение АМ-фазы (кристаллизация при <$ET~symbol О~T sub min ~-~0>) обусловлено энтропией B<^>0-атомов и связанной с ней теплоемкостью CV(T). Устойчивость АМ поддерживается энтропией флуктуаций химических связей (ФХС) катионов и зонных электронов. Часть электросопротивления (ЭС) создается механизмами захвата носителей тока ковалентными состояниями и ФХС. Она падает с ростом T. Рассеяние на "примесных" фононах дает растущую линейно с ростом T часть ЭС. Сочетание этих эффектов позволяет получить материал с постоянным (при изменении T) ЭС для T << Tmin.Жидкие (Ж) и аморфные (АМ) металлы представлены системой NM кластеров Kj из внутренних (v) и поверхностных (s) катионов. Kj разделены полостями (hj) с зонными электронами. Квантовая теория исходит из зонных (t) и кулоновских (Q) связей для непереходных металлов. В переходных Ж-металлах добавляются ковалентные связи (Г) и флуктуации химических связей (ФХС). Броуновское движение и коэффициент диффузии D(T) как функции температуры T связаны с энтропией S кластеров и зонных электронов. Включение S(NM) моделирует плавление. Температура этого перехода первого рода TL(Г, Q, t) интегрально выражается через энергии зонных квазичастиц <$E epsilon sub k> и ФХС. Постоянное магнитное поле В проявляет 3d-кластеры в непереходных Ж-металлах (Ga, Sn, ...). Переменное поле B(<$E omega>) на частотах <$E omega~symbol У~10 sup 3> разделяет (за счет скин-эффекта) поверхность и объем сплава. Легкие примеси (C, O,...), вступая в реакции в присутствии термических и электромагнитных полей, изменяют состав Ж-сплава и его спектры.Магнитоэлектрические свойства аморфных металлов (АМ) на основе Fe рассчитываются в модели кластеров Kj и в представлении многоэлектронных операторных спиноров. Флуктуации химических связей (ФХС) и микродиффузия модифицируют АМ. Волновая функция иона Fе слагается из волновых функций высокоспиновых (ВС, <$Exi sub 3), низкоспиновых (НС, <$Exi sub 1>) и зонных (fr) состояний в узле r. Их амплитуды <$Exi sub j>(T, В) зависят от температуры T и магнитного поля B. На примере системы Fe - B постулируем, что ферромагнитные (ФМ) кластеры <$Ealpha>-Fe взаимодействуют (A31 >> 0) через НС-ионы в полостях hj. Температура Кюри Tc(<$Exi sub j>) понижается также за счет A31 при антиферромагнитном (АФМ) обмене A11 << 0 для hj. Обменная жесткость D(T, <$Exi sub j>) ферромагнонов зависит от ФХС через <$Exi sub j>(Т). При |A11| >> A3333 стабильна АФМ-фаза с двумя ветвями антиферромагнонов: <$EE sub a ~symbol <149>~k,~E sub 0 ~symbol <64>~A sub 31> для квазиимпульсов k << << 1. Добавление Cr также стабилизирует АФМ-фазу за счёт обмена Cr - Cr (<$EA sub { nu nu } ~<<~0>). Вероятность метамагнитного (ММ) перехода АФМ <$Esymbol О> ФМ повышается микродиффузией. С ростом <$ET sub -> уменьшается число ближайших соседей Cr - Cr в полости hj, уменьшая <$EA sub { nu nu } ~<<~0> при T <$Esymbol О> TMM - 0. ММ-переходы либо при TMM, либо в поле BMM(T) при T << TMM сопровождаются гигантским магнитосопротивлением (ГМС) <$EDELTA R (T,~B)>; получено соотношение <$EDELTA R~symbol <149>~xi sub 1 sup 2 (T) s sub T sup 2 (B). Средний спин sT для НС-иона входит в "ФМ-дефект эффективной массы" <$EDELTA m sup * (T,~B)> при B <$Esymbol О> BMM. Четные ФМ-эффекты - ферромагнитная анизотропия (ФМА) и магнитострикция (ФМС) - обусловлены спин-орбитальной связью НС-Fe - B<^>+ в условиях деформации uij. Деформация uij при получении АМ-ленты или после термообработки наводит ФМА (<$EK sub u ~symbol Щ~0>). Ход магнитной восприимчивости <$Echi (B)> зависит от Ku и K1 внутри кластера.
| | 6. |
Петропавловський О. М.
Вплив аніонної складової лужного компоненту на формування властивостей цементів та бетонів [Електронний ресурс] / О. М. Петропавловський, В. І. Пушкарь, Г. В. Вознюк, С. О. Лакуста // Вісник Одеської державної академії будівництва та архітектури. - 2016. - Вип. 62. - С. 136-142. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/Vodaba_2016_62_27
| | 7. |
Пушкарь В. С.
Зональная диатомовая шкала континентального неогена Приморья (Юг Дальнего Востока России) [Електронний ресурс] / В. С. Пушкарь, О. Ю. Лихачева, М. В. Усольцева // Альгологія. - 2019. - Т. 29, № 2. - С. 201-216. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/algol_2019_29_2_8
Рассмотрена важнейшая проблема стратиграфии и микропалеонтологии - разработка высокоразрешающих биостратиграфических шкал, необходимых для построения современной теории биосферной стратиграфии и выделения хронозоны в качестве основной операционной единицы. Именно хронозона должна отражать основные геобиологические события, которые приводили к изменениям состояния палеобиосферы. Разработка и обоснование зональных континентальных шкал, несущих также событийную геобиологическую информацию, серьезно отстают от требований современной стратиграфии. Авторами разработана зональная диатомовая шкала континентального неогена Приморья с использованием новейших данных по таксономии и стратиграфическому распространению диатомей в неогеновых отложениях Приморья с учетом данных изотопного датирования. Анализ стратиграфического распределения диатомей позволил выделить 7 диатомовых зон в интервале нижний миоцен - плиоцен, которые отражают конкретные эволюционные этапы развития диатомовой флоры на Юге Дальнего Востока. Ранний миоцен характеризуется интенсивным развитием представителей родов Aulacoseira, Alveolophora, Ellerbeckia, Pseudoaulacosira и Melosira. На границе раннего и среднего миоцена проявился глобальный климатический оптимум, ставший причиной появления и развития многих родовдиатомей и высокого видового разнообразия центрических диатомей на средне-позднемиоценовом этапе развития. Плиоценовый этап ознаменовался появлением родов Stephanodiscus, Cyclotella и Pliocaenicus. Наибольшее вымирание умеренно-тепловодных видов центрических родов на уровне 3,6 млн лет отвечает росту и экспансии ледниковых покровов на обоих полюсах планеты.
|
|
|
Простий
Розширений
Попередній перегляд: 
Реферативна БД
Пам`ятка користувача